D { t ) = J £ { t - t ') E ( t ') d t '. ( I 3-5)
— OO
262
Bu yerda integral sababiyat prinsipiga k o‘ra faqat t ga nisbatan o'tgan
vaqtlar b o ‘yicha olinadi.
Har qanday o'zgaruvchi m aydonni Furye integraliga yoyish bilan
m onoxrom atik tashkil etuvchilarga ajratish mumkin, y a ’ni
formula bilan aniqlanadi. Vaqt. b o ‘yicha integral (0, oo) oralig'ida olin-
ganligi uchun e(u>) e (r ) ning Furye tasviri b o ‘la olmaydi. Shunday qilib,
davriy m aydonlarda dielektrik singdiruvchanlik tushunchasini D(ui) va
Е(ш) ni b o g ‘lovchi koeffitsient sifatida kiritish mumkin. Bu kattalik
muhitning xossalari bilan bir vaqtda chastotaga ham b o g ‘liq b o'ladi.
Dielektrik cingdiruvchanlikning chastotaga bog'lanishi dispersiya qo
nuni deyiladi.
Funksiya e(w) umuman olganda (13.9) ga k o‘ra kompleksdir. am m o
c(i) haqiqiy b o ‘lganligi uchun
OO
(13.6)
— 00
oo
(13.7)
(13.8)
00
e(w) = J e(r) e x p (iujT)dT о
(13.9)
e*(u) = е ( -ш ) (13.10)
shartni qanoatlantiradi. Uning haqiqiy qismini eK, mavhum qism ini esa
bilan belgilaymiz:
е(ш) = еК(и;) + i£^(u>). (13.11)
c (w) ning ta ’rifi (13.9) dan uning haqiqiy qismi chastotaning ju ft, m av
hum qismi esa toq funksiya ekanligini k o‘rish mimkin, y a ’ni
e®(w) = e * ( - ( j ) , e °(w ) = - e a ( - u ;) . (13.12) 263
